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第841节（第3页）
总电场就是外电场和导体表面自由电荷电场的耦合场。
因此很快。
徐云便写下了一对能带基底。
H0=txcnx＋1，nyfcnx，ny＋tycnx，ny＋1fcnx，ny＋h。c。
H0（k）=（txcoskx＋tycosky）ckx，kyfckx，ky。
接着他把这份数据推到了周绍平面前，看了眼正锁定着自己的摄像机，脸色平静的出声道：
“周院士，您看看这个耦合基底行吗？”
周绍平扶了扶老花镜，飞快的扫了几眼，赞许道：
“很好，小徐，做个矢量相连吧，旋转算符的矩阵元就选J……”
结果话没讲完。
周绍平忽然眉头一皱，对徐云道：
“小徐，你先等等。”
说着他便抽出一张空白的演算纸，飞快的写出了一段验证过程。
几分钟后。
望着手上的这份结果，周绍平摇了摇头：
“不行，J=0的赝标量不太合适，这样算的话破坏宇称的能标就对不上了……”
“要不引入快度？……这也不行，这样一来横向动量就受限了。”
见此情形。
徐云思索片刻，嘴里冒出了一个词：
“周院士，觉得利用绕y轴旋转算符的矩阵元怎么样？”
周绍平顿时一怔：
“小徐，你仔细说说？”
“您看啊。”
徐云见状拿起笔，飞快的在纸上写到：
“您考虑的问题核心不就是对连续对称性吗，根据诺特定理，我们可以加入一个标记特定态。”
“接着考虑e－e＋→μ－μ＋，就有了dm′mj（β）=（j，m′|e－iβJy|j，m）……”
“显然它们分别正比于12（1＋cosθ）和12（1－cosθ），同时宇称守恒，这两种情形贡献相同。”
“也就是dσdcosθ∝|d1，11|2＋|d1，－11|2=1＋cos2θ……”
看到这里。
周绍平的语气依旧有些茫然：
“所以小徐，你是准备把散射过程的能标反映在Lorentz不变量里头？”
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